专利名称：采用高介电常数材料降低mri射频单位吸收率及提高其信噪比的方法
技术领域：
本发明涉及射频电磁场(标记为BI)领域，应用于磁共振成像(MRI)及磁共振波 谱(MRS)仪器，尤其涉及ー种将具有高介电常数(High Dielectric Constant, HDC)或低导电率的材料应用于磁共振成像或者核磁共振仪器中产生射频磁场的方法。
背景技术：
在MRI和MRS成像系统的数据采集过程中，射频线圈通常用于产生或接收射频磁场(BI)以对测量样本如人体组织进行激发并检测测量样本如人体组织中的磁共振信号。射频磁场可以由单一射频线圈或者一组射频线圈产生，并可对被检样本或人体组织进行激发而使被检样本或人体组织产生核自旋。核自旋产生的磁共振信号可由激发核自旋的射频线圈接收也可由其他射频线圈接收。本发明改善了射频磁场发送和接收用的射频线圈的效能。射频线圈的效能包括由単元输入电流在感兴趣区域(ROI)内所产生的射频磁场BI的均匀性与強度。在一般情况下，输入单元电流时的射频线圈产生的射频磁场BI越强，其越能转化成样本组织的较佳接收灵敏度和较低的射频热量，当射频热量达到一定的程度吋，可能对人体有害。射频线圈的接收灵敏度是通过实验的方式对标准化成像协议得到的感兴趣区域中所测得的图像信号信噪比(简称信噪比，SNR)来评估。射频磁场中的热效应可以通过计算人体内射频单位吸收率(Specific Absorption Rate, SAR)的分布情况来进行评估。磁共振成像的信噪比对图像质量而言是极为重要的，因为MRI本质上是一种低信噪比的仪器。为了能够在给定的图像数据采集时间内获得更高的图像信噪比，人们已经付出了极大的努力和投入了大量的资源。具体地，这其中就包括使用比目前的I至I. 5特斯拉更高但极其昂贵的3至7特斯拉的静态磁场强度。不幸的是，静态磁场强度的提高会导致更高频率的射频磁场，反过来，这又极大增强了组织的射频热效应并产生不均匀的射频磁场。这两个问题对高磁场MRI在人类成像的发展上构成了严重挑战。本发明在图像获得过程中提供了一种新颖的利用高介电常数材料在样本体内增强射频磁场BI的強度、降低射频单位吸收率的方法。高磁场(3-8特斯拉)人体成像系统中的最近实验数据表明，人体本身的高介电常数对人体内的射频磁场有着重要的作用。在确定样本内部射频BI场的分布时，线圈中样本的电气性能、几何尺寸以及相对位置都是重要因素。因此，利用高介电常数材料能够促进样本或人体内部射频BI场分布的调整及样本和线圈之间的耦合。富等发明人(详细内容请參1992年第23期的医用磁共振杂志287至301页富 TK、海斯 CE、康 YW发表的名称为在高磁场成像时减少射频渗透的文章)提出了ー种通过“在射频共振器的线圈和屏蔽体之间的空间加载介质”,并通过4特斯拉的磁共振成像系统进行观察，以校正人体内射频不均匀性的方法。在富的理论分析的基础上，他提出在线圈和屏蔽体之间的空间加载具有合适的相对介电常数的介质材料来改变线圈的传播常数，进而来最终调整射频均匀性。通过理论计算，富预测，在线圈和屏蔽体之间的空间加入相对介电常数在30和40之间的介电材料将会在分别对应I. 5特斯拉、64兆赫和4特斯拉、170兆赫的核磁共振成像系统中，在40厘米直径的匀质体内，超过中央直径30厘米的区域内，可将射频磁场的不均匀性从+/-15%降低到+/-3%。然而，他们在4特斯拉下的实验结果表明改进射频磁场的均匀性的同时有増加射频功率和降低线圈的灵敏度。本发明与富的方法具有至少三个实质区别第一，本发明是将介电材料插入线圈与标本之间的空间，而富的方法是将介电材料加载在线圈与屏蔽体之间，实际上，本发明是将介电材料放置于射频线圈的相对侧，正如富的实验结果所示，富的方法产生了完全对立的结果提高了射频能量要求和降低了线圈灵敏度；第二，理论 基础完全不同，本发明中，高介电常数材料是用于配合由射频线圈和样本产生的射频磁场，富的方法中，高介电常数材料用于控制射频共振器本身的轴向传播系数；第三，富的方法中，介电材料的选择是在射频线圈或共振器的特定设计和形状基础上进行，原则上，本发明选择介电材料时不需要知道射频线圈的设计，然而，为了达到最优的效果，本发明中的HDC垫发展成与特定的线圈设计相匹配。同样为了解决在4特斯拉下头部成像的射频磁场不均匀性的问题，奥尔索普等发明人(详细内容请參1998年第40期的医用磁共振杂志49至54页奥尔索普 DC、康尼克 U、米兹瑟 G发表的名称为高静磁场强度下改善射频磁场均匀性的螺旋管线圈的文章)提拱了ー种应用于高磁场磁共振成像的新型螺旋射频线圈设计。然而，根据这种螺旋管线圈设计所获得的图像显示人体头部上方的信号减弱。这种信号减弱是由于组织和头顶的空气之间介电特性的突然变化以及他的线圈设计理论分析是基于无限长圆筒的数学模型而引起的。为了缓解与螺旋管线圈设计相关的这ー额外问题，在图像数据的采集中，介质垫被引入进来且位于线圈的末端。但是，在奥尔索普的实验中，引入这种介质垫是专门为补偿由于使用螺旋管线圈所造成的信号减弱。本发明中的HDC垫放置于任意种类的射频线圈内部，用于改善特定的射频线圈的效能。

发明内容
针对要成像的整个样本上获得强且均匀分布的射频磁场B I是非常渴望的，本发明的目的之一在于将高介电常数材料(如液体材料、固体材料或者混合物)设置到射频线圈，用于改变射频磁场，从而在样本内部获得满意的磁场分布。高介电常数材料中的“高”是指材料的介电常数的值高于样本组织的数值，该样本组织检查时配合射频线圈发射和接收的电磁波。本发明中较佳实施例中填有高介电常数材料的垫或垫圈在后面统称为HDC垫。本发明的另一目的在于将高介电常数材料做到射频线圈之中，降低样本内部的感兴趣区域内激发特定偏转角度所需的能量。
本发明的另一目的在于将ー个或者一组射频接收线圈内设置高介电常数材料，用于改善样本图像的信噪比。对于本技术领域的特定应用，期待仅仅在样本的某个部分或者感兴趣区域获得强且均匀的射频磁场B I。本发明的另一目的在于将射频接收线圈或者样本内设置高介电常数材料，用于改善射频线圈的性能，提高ROI区域或者HDC材料附近的信噪比，降低射频发射能量和激发时的样本射频单位吸收率。本发明的另ー目的在于将HDC材料用作捕捉射频磁场而减少线圈的辐射而造成的能量损失。高磁场MRI (例如3特斯拉、4特斯拉、7特斯 拉或者更高)射频磁场场频增加时，射频辐射损失越明显。本发明的另ー目的在于将HDC材料用于增强造影剤。本发明的原理在于在射频线圈及组织之间插入ー层HDC材料或遮罩HDC材料，所述HDC材料可以是固体例如陶瓷材料、或者液体例如水、或者氣、或者水性胶状、或带有任何添加剂以实现调整介电常数的悬浮液。对本发明而言，HDC材料最适合的形状、数量、机械性能、电学性能取决于具体的应用环境，例如射频线圈的结构、射频磁场的谐振频率。对于水性胶状HDC垫，HDC垫上的信号的去除可以通过添加少量的ニ氯化锰、或者其他核磁共振信号释放化合物、或者将水替换成氘(重水)来实现。


结合下面的图示和详细描述，本领域的技术人员可以更加清楚理解到上面所描述到的本发明的新颖技术要点、以及其他新颖技术要点和独特优势。图Ia显示的是鸟笼线圈的计算机模型，图Ib显示的是套有HDC垫的人体头部模型。图2显示的是横断面(左)、矢状(中)及冠状(右)平面中的几个椭圆形感兴趣区域的例子，这几个椭圆形感兴趣区域为信噪比測量及均匀性评估鉴定T2加权像强度。图3显示的是HDC垫的添加导致所有脑图像的中部区域存在暗区，这是由于未经HDC垫优化的射频功率水平过度倾斜(左栏)。右栏的图像是通过使用带有下列衰减值的输入射频功率所得到的。最右栏的图像是通过90度偏转角、14. 5分贝下的最終功率衰减而获得的，这比没有HDC垫的衰减高出3分贝。图4是横断面的、矢状的及冠状的脑图，其中上部的三幅图像是在带有HDC垫的情况下得到的，而下部的三幅图像则是在不带有HDC垫的情况下得到的。另外，图I显示区域的信噪比的值被测量且显示在每幅图像的下方。图5显示的是相互垂直的三个平面在128兆赫下测量所计算出的B1+图像，其中上部的三幅图像是在带有HDC垫的情况下得到的，而下部的三幅图像则是在不带有HDC垫的情况下得到的。对应图像中沿着虚线的BI+图像分布被绘制在图像的底部。所有的B1+图像的输入功率均为I瓦。
具体实施例方式參照图I-图5所示，本发明的较佳实施例在下面将得到详细描述，本领域的技术人员将理解到结合附图的详细技术描述仅仅是用于举例说明，并不构成对本发明保护范围的限制。本发明的保护范围的详细内容请參考权利要求书中内容。理论解释
对于导电介质材料(例如人类大脑的组织)，根据安培定律及麦克斯威尔校正法，样本内的射频磁场受传导电流(J。)和位移电流(Jd)的影响，公式如下
VxB = /aL + : uoE + ituers0mE
其中，B是磁通量密度出是电场；《是角频率；し是相对介电常数；e ^是真空介电常数；0是导电率；y是磁导率:是表不传导电流和位移电流之间90度相位差的单位复数。
对于平面波在均匀介质中的传导，导电电流会引起射频磁场在传播方向上衰减，而具 有90度相移的位移电流作为促进射频电磁波传播的次要场源。在这种情况下，到B I场的两个源的相反分布可參考传导电流(J。)和位移电流(Jd)的比值，公式如下
J 丨-/ m￡o ￡r
原则上，低导电率(0)及高相对介电常数(％)的材料能够提高局部射频磁场BI场強度以将射频磁场的频率范围提高到足以引起位移电流比的传导电流更强。这个公式描述了电介质材料内部的关系。随后，传播入样本内的射频波被高介电常数材料增强后具有更强的幅度。因此，在一般情况下，在磁共振成像中的感兴趣区域附近布置HDC垫应能够增强局部射频磁场BI的強度，同时改善信噪比和減少整体射频单位吸收率。这里所说的“高介电常数”中的“高”是指材料的介电常数值，在射频线圈发送和接收射频时，高于样本组织的介电常数值。本发明实施方式中所述的HDC垫是指垫片充满HDC材料后所构成的整体。为人体头部成像而设计的HDC垫
图Ib所示的是本发明优选实施方式中与射频线圈和人体头部相关的几何外形。本发明图示的实施方式是头盔形式的HDC垫，其中包含约6公升的蒸馏水。所述HDC垫与人体头部的上部相符，前部延伸到略高于眼睛的程度，两侧略高于耳朵，后部略低于后脑売。HDC垫的厚度为3毫米。计算机模拟
有关改变射频磁场BI分布的HDC垫如何设置的量化评价，取决于线圈和样本具体的几何形状和尺寸。因此，在本发明的实施方式中，必须确定计算机模拟数值。在接下来的计算机模拟中，头盔状的HDC垫被用来演示发明的功效。时域有限差分法(FDTD)的数值模型被用来计算128兆赫下图Ia中样本及线圈模型的射频磁场分布。图Ia中的128兆赫对应于3特斯拉的静态磁场强度。所有执行FDTD计算的软件都是商业上能够获得的(例如XFDTD，Remcom公司，州立大学，宾夕法尼亚州)，并且仿真模拟结果的后处理是由设置在MATLAB (Mathfforks公司，纳提克马萨诸塞州)的自行編制程序执行的。具体地，创建ー个2毫米等距分辨率的三维网格，区域为57*50*42cm3。该计算是以-35分贝的收敛进行以确保能够达到稳态。廖氏边界条件被用来作为网格的外部边界截取。在那种使用之后，实验用的线圈按照如下要求做成模型12梯次高通鸟笼铜线圈(尺寸为内径32. 8厘米、长度为25. 4厘米、外径为40. 0厘米)。这个线圈模型被处于实际线圈中的电容位置上，及两个端环上均匀间隔的24个电流源驱动。用于FDTD计算的人体头部模型包括16种类型的组织。并且，在128兆赫下的电学性能对应于由超过头顶的均匀3厘米厚水层(导电率(O )=0. 0047 S/m2，相对介电常数(e r)=78)所模拟的HDC垫，除了图Ib所示的脸部。实验测量
人脑图像能够通过使用内径26厘米、长度29厘米的正交12元高通鸟笼线圈的3特斯拉全身系统(布鲁克，拜尔斯品，埃特林根，德国)来获得。横断面脑图像可以在线圈进行了调整及匹配后由同样成像參数，在头部周围的有、无HDC垫获得。各种情况下，射频功率都将被校准。在放置及/或移除HDC垫的过程中、重新调整线圈和以90度/180度的偏转角调整射频功率，对象始终保持在磁铁中。偏转角的输入功率在有或者没有HDC垫时均可被手动调节，同时将通过大脑中枢的、层厚为2. 5厘米的5个横断面的总信号进行放大。层厚为5毫米、矩阵为128*128、偏转角为180度及视野为30厘米的快速自旋回波(RARE)图像能够被通过大脑且以5毫米间隔的横断面、矢状、冠状面获得。以两个人体作为对象，将实验重复四次。根据宾夕法尼亚州立大学医学院的机构审查委员会的制度要求，被实验的人在參与本项实验之前，必须征得其书面同意。信噪比(SNR)是通过使用如上两种情形下所获得的影像来测得的。平均信号強度 是通过椭圆形的感兴趣区域计算得出的。在有、无HDC垫情况下，所示的15幅图像中的每一个椭圆形感兴趣区域都基本覆盖了大脑的绝大部分。在每个方向的椭圆形区域的例子如图2所示。噪声的测量是通过计算覆盖了 29cm2的感兴趣区域的标准偏差而得到的。所述感兴趣区域为穿过每幅图像顶部且无可视信号或假象的区域。结论
图3左栏显示了在増加HDC垫和重新调谐线圈后，但是在重新优化射频功率前(使用没有HDC垫的优化功率值)的人类大脑的横断面图像。使用图3中底部数值的射频功率并带有HDC垫的图像位于图3底部。此外，増加HDC垫以后，随着射频磁场BI的增强，以前大脑中产生90度/180度激发/再聚焦脉冲的射频功率可以产生了更大的偏转角。用于激发和再聚焦脉冲的功率要求降低3分贝，最大限度地提高信号，获得的图像如图3中最右栏所
/Jn o图4显示的是分别在有、无HDC垫的情况下，所获得的横断面、矢状及冠状面的图像对比。大脑中如图I所示的椭圆区域的信噪比被測量出来并且列在每个相应图像的下方。从所获得的15个平面图，发现在有HDC垫的情况下，信噪比提高了 20%至40%(平均27%)，但是图像強度的整体均匀性在所有情形下均类似。上述的反复实验中，信噪比均在相同的范围内。图5显示的是分别在有、无HDC垫的情况下，按照实验安排的相互垂直的三个平面内计算的B1+分布。所有的磁场中，传输给线圈的功率均为I瓦。如图4所示，在这两种情形下，计算出的B1+分布在活体内呈现出相似的特性。射频磁场在HDC垫包围的大脑区域内比较强，但是在未被HDC垫包围的脸和颈部以外的区域内比较弱。在保持相同输入功率的情况下，当存在HDC垫时，位于头部及垫的上部以外的B1+更弱。这可以从图5中位于图像下方的折线图看出，特别是B1+沿图像中虚线以上的部分。黒色和灰色的线条分别表明在有和无HDC垫时B1+的情況。围绕在线圈元件及线圈元件与屏蔽体之间(中间折线图可以清楚的看到)的射频磁场減少了 70%以上，由此可见，当存在HDC垫时，为了維持同样的射频功率，线圈中只需要更小的电流。对于感兴趣区域，与活体内的实验结果类似，通过模拟仿真计算出来的平均B1+在有HDC垫的情况下平均提高了 12%至20%，但是线圈中的源电流却降低了。上述计算机模拟结果证明对于给定的偏转角，HDC垫能够提高图像的信噪比，同时降低了射频功率要求。讨论
3特斯拉的发射/接收体积线圈，在増加围绕头部的HDC垫的情况下，能够降低射频功率接近50%，同时提高图像信噪比接近27%。从图4的图像可以观察到，在整个大脑，HDC垫不会引起明显的局部偏磁场。此外，大脑中的图像的均匀性有所改善。在増加HDC垫的情况下，从大致相同的大脑体积所获得的全部15幅图像中，椭圆形区域的信号強度分布的标准偏差平均減少了 12%。大脑区域的均匀性通常受所谓的中心亮斑干扰，然而由于射频波效应，大脑区域的均匀性明显減少。比较图4有、无HDC垫的影像，在有HDC垫的情况下，大脑中相对于颈部和面部的
图像强度远远大于没有HDC垫时。这可能是由于被HDC垫包围的区域，给定输入功率的射频磁场BI增强了。线圈中BI场的分布受HDC垫包围区域的强位移电流而改变，从而导致在HDC垫附近形成更强的BI场。这些实验数据表明，在感兴趣区域内局部增强BI场能够被延伸至整个大脑中被HDC垫合理的覆盖范围，但是位于样本外的BI场被削弱了。作为ー个直接結果，HDC垫降低了大脑成像中的平均射频单位吸收率。另外，因为信噪比与BI场强度和相应射频功率的平方根的比率成正比，因此，増加HDC垫就提高了信噪比。图5概括的数值模拟结果与实验数据一致，并且清楚地表明HDC垫提高了大脑中BI场的强度。当BI+图像被标准化到单元输入功率时，设置HDC垫能够增强整个大脑区域的BI场，但是未被HDC垫覆盖的大脑会因为该HDC垫而消弱。在这种情况下，线圈中较小的输入电流能够提高大脑中的BI+。这在图5的中间折线图中是极为明显的，其中线的两端穿过线圈电流元件。由于头顶的磁场相对于其他任何部位是比较高的，一个较大百分比的输入功率也消耗在该区域。为了保持图5中各种情况下的总输入功率相同，相较于没有HDC垫，在具有HDC垫时，线圈只需要较小的电流，但是在HDC垫覆盖的区域以外，产生更低的BI场。因此，总体而言，HDC垫的存在提高了被其包围的人体头部的BI场和射频能量的传递效能。本技术领域的技术人员应该明白，本发明的进ー步发展将在磁共振成像中更好的減少射频单位吸收率和改善区域信噪比。这里所提到的3特斯拉下的活体实验数据表明，围绕在人体头部或者人体其他部分上的HDC垫可用于提高在各种情况下射频线圈的性能。一种体积可调节的HDC垫可用于提高射频线圈的性能，同时增加舒适度和减少对患者的移动。这对儿童患者特别有利，因为大多数射频线圈是为成人设计的。在某些情况下，将介电材料直接整合到射频线圈的制作中也是有利的。作为本发明较佳实施例的进ー步改进，可以对本发明较佳实施例中的材料位置、尺寸、几何形状和介电常数分布进行改善，以获得最优的BI场改善。在本发明的较佳实施例中，水作为电介质来展示本发明的预期效果，因为水具有相对较高的介电常数和低传导率，并且水容易获得、价格低廉且无毒。然而，从技术角度来看，在本技术领域中某些特定应用下，水并不是最合适的介质材料，因为它会产生強烈的信号。这些信号使接收器容易饱和以及降低数字化仪的动态范围，另外水的运动和几何外形难以控制。重水(D2O)和高介电常数的材料(例如重水中參杂钛酸钡悬浮液)可以用来代替水。本技术领域的技术人员应当了解，某些陶瓷材料的介电常数高达数千，它们也可以用于本发明的其他实施方式中。本技术领域的技术人员应当领会，3特斯拉下给定射频线圈内围绕人体头部的HDC垫的策略设置将可以降低射频传输功率及提高整个大脑的成像信噪比，并且经过进ー步的开发和改善，使用HDC垫将会提供一个相对简单和低成本的方法，提高各种应用场景中磁共振成像的质量和安全。本技术领域的技术人员同样应当领会，针对本发明的较佳实施例和其他实施例的改动都是有可能在本发明的范围内。这些改动包括优化HDC垫的大小、形状、厚度和体积，以使特定的身体部分或器官在特殊应用下能够适应各种静磁场强度的磁共振成像系统。这些改动还可以包括构想及加工作为HDC垫的高介质材料、挑选合理介电常数的HDC材料并将该HDC材料整合入射频线圈的制造中。其他的改善包括采用HDC垫和将本发明的其他实施方式做到具有不同静态磁场强度的磁共振成像系统之中。本发明的保护范围并不局限于实施方式中较佳实施例的描述，保护范围以权利要 求书中的内容为准。
权利要求
1.ー种磁共振成像中提高信噪比、有效调整射频场分布及降低射频单位吸收率的方法，其特征在于，该方法包括如下步骤 在磁共振成像设备的射频线圈及将利用磁共振成像设备进行成像的组织之间设置高介电常数垫(HDC垫)，所述HDC垫是ー种包含高介电常数材料的垫，所述高介电常数材料是水、或者重水、或者其它化学成分、或者复合材料，所述复合材料是液体、或者混合物、或者胶状、或者悬浮液或者玻璃粉，所述HDC垫的介电常数值高于所述组织 '及 利用磁共振成像设备对所述组织进行成像。
2.如权利要求I所述的方法，其特征在于所述HDC垫是可变形的或者刚性的、加热的或者不加热的、体积固定的或者体积可变的，且适用于人体或者其他各种哺乳动物的各种部位或各种器官。
3.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫作为提高预置射频线圈在磁共振成像过程中发射和接收时的射频磁场性能的辅助设备使用。
4.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫被结合到传统的垫之中或者取代传统的垫，改善磁共振成像过程中人体的舒适度和减少人体或者哺乳动物的移动。
5.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫的外形是围绕在颈部外用于人体磁共振颈部成像的项圈环。
6.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫被设计成围绕人体或者哺乳动物的肢端或者其它部位周围的用于人体磁共振成像的袖套状结构。
7.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫是用于人体或哺乳动物脊柱磁共振成像的平垫状结构。
8.如权利要求2所述的方法，其特征在于所述HDC垫被设计成适合人体的乳房结构，实现乳房特别是上颌骨的淋巴瘤磁共振成像。
9.如权利要求2至8项中任意一项所述的方法，其特征在于所述HDC垫被设计成符合小儿患者的身体尺寸且充纳用于成年人的射频线圏。
10.如权利要求9所述的方法，其特征在于所述HDC垫被设计成与射频磁场耦合的装置，实现样本与射频线圈之间更紧密的电磁耦合。
11.如权利要求I所述的方法，其特征在于所述高介电常数材料具有合适的机械和电磁性能而被直接结合到射频线圈之中，形成适合于人体的各个部位的内窥射频线圈、适合人体身躯、脊柱、头部、膝盖的局部相控阵线圏。
12.如权利要求I所述的方法，其特征在于所述高介电常数材料被设计成特定的形状而可以插入人体的孔状器官，作为内窥镜的高介电常数射频磁场集中器，取代内窥镜射频线圈，实现人体的孔状器官例如肛门、阴道、血管的磁共振成像，改善对前述人体的孔状器官进行磁共振成像时的信噪比。
13.如权利要求12所述的射频磁场集中器，其特征在于所述射频磁场集中器包括一种高介电常数材料棒，这种高介电常数材料棒是弹性的或者刚性的，这种棒的体积是固定的或者可变的，这种高介电常数材料棒无需与电线连接；位于高介电常数射频磁场集中器四周的组织可以使用体线圈直接成像。
14.ー种磁共振成像使用的外生造影剤的方法，其特征在于，该方法包括如下步骤将液体、胶状、悬浮状的或者粘性形式的高介电常数(HDC)材料注射或者导入人体或者哺乳动物的体内例如肠子；及利用ー种磁共振成像系统对HDC造影剤所包围的组织进行成像 。
全文摘要
将多个层状或套状的高介电常数及低电导率材料插入射频线圈、或线圈的导电物体与样本之间，实现提高信噪比，改善图像对比度，并降低磁共振成像设备或磁共振波谱仪在人体内导致的射频单位吸收率(SAR)。本发明的较佳实施例可以用作现成射频线圈的辅助设备或者直接做到射频线圈之中以改善射频线圈在发射和接收方面的性能。
文档编号G01V3/00GK102792189SQ201080063007
公开日2012年11月21日 申请日期2010年12月2日 优先权日2009年12月2日
发明者庆·X·杨 申请人:上海联影医疗科技有限公司